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发表于 2010-7-13
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1. 室内声场
3 }: w6 Q- S# v2 |声音在户外传播 (点声源)" @2 r: c# u$ h( s$ T" n
x 自由声场 LP=LW-20lgR-11" z4 |2 S' }# h" A+ O
x 半自由声场 LP=LW-20lgR-8
: ~: e: t! o3 wx ¼自由声场 LP=LW-20lgR-5
+ P* H* s" j8 r. O声音在室外的衰减
4 |: G. y" M5 s/ R9 c人类文明进步，建筑发展，形成复杂声场
- g0 X; R/ R1 m6 Z9 y$ G 室内声场的特征4 S; }6 |: V; h% A
2. 几何声学与波动声学' \" E( E6 P* O. ^* n* q
3. 反射界面和平均吸声系数5 O. W7 w* p: b [
4. 室内声音的增长稳态与衰减
: F8 f |4 Z! m' A ----从声音能量的角度研究室内声音形成和消失的过程
G1 t4 p0 D O6 d; V7 j/ m- S5. 混响时间
! k8 g6 k. v6 {9 ~" z混响过程：当声源停止发声后，由于声音在室内各表面的反射，使室内声音不能马上停止，而是由大到小持续一段时间，这一衰减过程称为混响过程
2 O6 V0 A. v' R1 ~; r* F" n$ C混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声能衰减60dB(声能密度衰减到稳态的百万分之一时）所经历的时间 z q; w4 Z: }) K7 L
塞宾\依林\努特生(各公式的适用范围)& m1 Y7 m, ~) H, m, s
a是由塞宾定义
' J4 E) f# ~; E! z@ a＝被材料吸收的声能／ 同样面积打开的窗子吸收的声能7 p: s2 o" t* C
混响时间计算的不准确性$ U( K* u) M0 W# t
混响时间的意义' e7 [6 s _0 {
6. 平均自由程：
$ f1 e( S, U, I3 i, a( L, |& c0 E声源停止发声后，在一定时间内，声波在室内反射的次数，决定于反射表面之间的平均距离，这一平均传播距离称为平均自由程 7 K, F* Z) L8 K; J
一般规则几何型房间 为4V/S0 s. M, o7 s4 Y6 f) F( |
7. 室内声场分布与混响半径
- j* f( |5 \' @& u室内稳态声压级公式 LP=LW+10lg(1/4pr²+4/R)
( w \6 a8 n0 u% C8. 混响半径（临界半径） R0
& e9 w- s: M [2 i+ V# X6 p y6 \ 混响声能密度 =直达声能密度1 _% r2 U' o# B9 V, _( r. ~" ~6 q
Q/4pr²=4/R
8 Z; A3 ~& Q# A9 ~1 y 声能指向性因数Q=距声源较远的某点声压/同点同功率的无指向性的声源声压 Y$ E" H+ P/ M7 B- P& G7 e
应用于室内吸声减噪，当我们采用加大房间的吸声量来降低室内的噪声时，接受点若在混响半径之内，由于接受的主要是声源的直达声，因而效果不大
8 E7 c; o! \1 Y* c$ I" p. A 对于听者而言要提高清晰度，就要求直达声较强，为此常采用指向性因数Ｑ较大的电声扬声器
/ M; |5 W$ _/ W: @9. 房间共振与共振频率
8 S( y' v# i. i* l, n Y0 v前面所述室内声音的增长、稳态和衰减过程，都是从能量的增长、平衡以及衰减予以分析的，并没有涉及声音的波动性质，没有涉及到声音的频率．但在实际情况中，室内有声源发声时，室内的声能密度就会由于声源的频率不同而有强有弱，即房间对不同的频率有不同的响应，房间本身也会共振．声源的频率与房间的共振频率越接近，越易引起房间的共振，这个频率的声能密度就越强．这必须用波动声学的驻波原理来分析
" K' w) \1 b% ?# S驻波 干涉 波腹 波节 L=n* l/2 4 K- c; c; }7 r7 p6 U( @
两平行墙面间的共振+ I- x# j Q1 P* b' P8 K
矩形房间的共振 简并 频率畸变 声染色* f$ x8 d. c( H+ G* `" E: S6 m. [
(注: 这里3.14159.....显示不出来,所以大家看到的是字母P) |
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